由圖6—6可看出動力系數(shù)μ有如下一些特點。
1.θ/ω→0時，μ→1。與結(jié)構(gòu)的自振周期相比，這時簡諧荷載的數(shù)值隨時間變化得相當(dāng)慢，故可將簡諧荷載作為靜荷載處理。
2.0<θ/ω<1時，μ>1，且θ/ω增大時，μ亦增大。
3.θ/ω→1時，μ→∞，即結(jié)構(gòu)自振頻率接近于荷載頻率時，振幅無限增大，這種現(xiàn)象稱為共振。但由于實際問題中存在阻尼，共振時也不會出現(xiàn)振幅為無限大的情況，然而共振時的振幅比靜位移大很多倍的情況是可能出現(xiàn)的，在工程中一般應(yīng)設(shè)法避免這種情況出現(xiàn)，不過有時也可以充分利用這種現(xiàn)象。
4.θ/ω>1時，μ的絕對值隨θ/ω值增大而減小，并趨近于零。當(dāng)μ→0時，表明高頻簡諧荷載作用下，體系處于靜止?fàn)顟B(tài)。
在單自由度結(jié)構(gòu)上，當(dāng)動力荷載與慣性力的作用點重合時，位移動力系數(shù)與內(nèi)力動力系數(shù)是相同的，這時位移動力系數(shù)和內(nèi)力動力系數(shù)可統(tǒng)稱為動力系數(shù)。即結(jié)構(gòu)內(nèi)力與θ/ω之間的變化關(guān)系與上述結(jié)構(gòu)位移幅值與θ/ω之間的變化關(guān)系是相同的。
1.θ/ω→0時，μ→1。與結(jié)構(gòu)的自振周期相比，這時簡諧荷載的數(shù)值隨時間變化得相當(dāng)慢，故可將簡諧荷載作為靜荷載處理。
2.0<θ/ω<1時，μ>1，且θ/ω增大時，μ亦增大。
3.θ/ω→1時，μ→∞，即結(jié)構(gòu)自振頻率接近于荷載頻率時，振幅無限增大，這種現(xiàn)象稱為共振。但由于實際問題中存在阻尼，共振時也不會出現(xiàn)振幅為無限大的情況，然而共振時的振幅比靜位移大很多倍的情況是可能出現(xiàn)的，在工程中一般應(yīng)設(shè)法避免這種情況出現(xiàn)，不過有時也可以充分利用這種現(xiàn)象。
4.θ/ω>1時，μ的絕對值隨θ/ω值增大而減小，并趨近于零。當(dāng)μ→0時，表明高頻簡諧荷載作用下，體系處于靜止?fàn)顟B(tài)。
在單自由度結(jié)構(gòu)上，當(dāng)動力荷載與慣性力的作用點重合時，位移動力系數(shù)與內(nèi)力動力系數(shù)是相同的，這時位移動力系數(shù)和內(nèi)力動力系數(shù)可統(tǒng)稱為動力系數(shù)。即結(jié)構(gòu)內(nèi)力與θ/ω之間的變化關(guān)系與上述結(jié)構(gòu)位移幅值與θ/ω之間的變化關(guān)系是相同的。