1、波：y=acos[w（t-x/v）]波沿x軸正方向傳播，p點(diǎn)距o點(diǎn)距離x，
介質(zhì)元的動(dòng)能和勢(shì)能之是同相變化的。當(dāng)介質(zhì)元處在平衡位置時(shí)，其動(dòng)能和勢(shì)能同時(shí)達(dá)到值；當(dāng)介質(zhì)元處在位移時(shí)，其動(dòng)能和勢(shì)能同時(shí)達(dá)到最小值。
波的強(qiáng)度與波的振幅平方成正比。
波的能量密度是隨時(shí)間周期性的變化的。
駐波的波形特征：兩個(gè)波節(jié)（或波幅）的間距為λ/2，同一段上的各點(diǎn)的振動(dòng)同相，而隔開(kāi)一個(gè)波節(jié)的兩點(diǎn)的振動(dòng)反相。兩個(gè)相鄰波節(jié)內(nèi)各點(diǎn)的振動(dòng)相位差為0.
2、熱：dq=de+da，（*絕熱線比等溫線陡）
pv/t=m/m *r=n/n0 *r，
e=m/m *i/2 *r*t，
da=p*dv
熱機(jī)循環(huán)：標(biāo)志著循環(huán)過(guò)程中吸收的熱量有多少轉(zhuǎn)換成有用功。
卡諾循環(huán)：熱機(jī)效率=1-t2/t1=1-q2/q1“t1為高溫?zé)嵩吹臏囟龋瑃2為低溫?zé)嵩吹臏囟??！?BR> 熵變：ds=dq/t
分子質(zhì)量：u=m/n0（n0=6.022*10^23）
熱力學(xué)第二定律：（孤立系統(tǒng)中，自發(fā)進(jìn)行的過(guò)程是不可逆的，總是沿著系統(tǒng)熱力學(xué)概率（無(wú)序性）增加的方向進(jìn)行，也就是由包含微觀態(tài)數(shù)目小的宏觀態(tài)向包含微觀態(tài)多的宏觀態(tài)的方向進(jìn)行。）
開(kāi)爾文表述：不可能從單一熱源吸取熱量使之完全變?yōu)橛杏霉Χ划a(chǎn)生其他影響。（并不意味著熱不能完全轉(zhuǎn)變?yōu)楣Γ?BR> 克勞修斯表述：熱量不能自動(dòng)地從低溫物體傳到高溫物體。并不意味著熱量不能從低溫物體傳到高溫物體。（“自動(dòng)”即熱量從低溫物體傳到高溫物體不能自發(fā)進(jìn)行，不產(chǎn)生其它影響。）
可逆過(guò)程：（外界也恢復(fù)原狀）一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的宏觀實(shí)際過(guò)程都是不可逆的，其自發(fā)進(jìn)行具有單向性。
熵增加原理：孤立系統(tǒng)中自然發(fā)生的熱力學(xué)過(guò)程總是向著熵增加的方向進(jìn)行。
卡諾循環(huán)中，凈功與p-v圖上的曲線包裹的面積有關(guān)，而效率只跟溫度t有關(guān)。
3、動(dòng)：速率分布函數(shù)：f（v）*dv=dn/n“在麥克斯韋速率分布曲線下的任意一塊面積等于相應(yīng)速率區(qū)間內(nèi)分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比?！狈骄俾蕍^2=3rt/m分子的平均速率=v*f（v）*dv的零~正無(wú)窮積分。
分子平均自由程、平均碰撞頻率與p、v、t的關(guān)系。
p=nkt（n=n/v表示單位體積分子數(shù)）
4、光：光程差nx
在相同的時(shí)間內(nèi)，一束波長(zhǎng)為l的單色光在空氣中和在玻璃中傳播的路程不相等，走過(guò)的光程相等。
最小分辨角：1.22*λ/d
邁克爾遜干涉儀：d=k×λ/2“每移動(dòng)λ/2，望遠(yuǎn)鏡的視場(chǎng)中就有一條明紋通過(guò)，若有n條明紋通過(guò)，則m2平移的距離即為d”
當(dāng)自然光以布儒斯特角入射到兩種不同介質(zhì)的表面時(shí)，其反射光是光振動(dòng)垂直于入射面的線偏振光。
布儒斯特定律tanα=n2/n1
e光在晶體中各個(gè)方向的折射率不相等，即它在晶體中的傳播速度隨方向不同而改變。而o光在晶體中各方向的折射率和傳播速度都相同。
光軸：晶體中存在一些特殊方向，光沿這些方向入射時(shí)不發(fā)生雙折射，即這些方向o光和e光的折射率相等，傳播速度相同。
介質(zhì)元的動(dòng)能和勢(shì)能之是同相變化的。當(dāng)介質(zhì)元處在平衡位置時(shí)，其動(dòng)能和勢(shì)能同時(shí)達(dá)到值；當(dāng)介質(zhì)元處在位移時(shí)，其動(dòng)能和勢(shì)能同時(shí)達(dá)到最小值。
波的強(qiáng)度與波的振幅平方成正比。
波的能量密度是隨時(shí)間周期性的變化的。
駐波的波形特征：兩個(gè)波節(jié)（或波幅）的間距為λ/2，同一段上的各點(diǎn)的振動(dòng)同相，而隔開(kāi)一個(gè)波節(jié)的兩點(diǎn)的振動(dòng)反相。兩個(gè)相鄰波節(jié)內(nèi)各點(diǎn)的振動(dòng)相位差為0.
2、熱：dq=de+da，（*絕熱線比等溫線陡）
pv/t=m/m *r=n/n0 *r，
e=m/m *i/2 *r*t，
da=p*dv
熱機(jī)循環(huán)：標(biāo)志著循環(huán)過(guò)程中吸收的熱量有多少轉(zhuǎn)換成有用功。
卡諾循環(huán)：熱機(jī)效率=1-t2/t1=1-q2/q1“t1為高溫?zé)嵩吹臏囟龋瑃2為低溫?zé)嵩吹臏囟??！?BR> 熵變：ds=dq/t
分子質(zhì)量：u=m/n0（n0=6.022*10^23）
熱力學(xué)第二定律：（孤立系統(tǒng)中，自發(fā)進(jìn)行的過(guò)程是不可逆的，總是沿著系統(tǒng)熱力學(xué)概率（無(wú)序性）增加的方向進(jìn)行，也就是由包含微觀態(tài)數(shù)目小的宏觀態(tài)向包含微觀態(tài)多的宏觀態(tài)的方向進(jìn)行。）
開(kāi)爾文表述：不可能從單一熱源吸取熱量使之完全變?yōu)橛杏霉Χ划a(chǎn)生其他影響。（并不意味著熱不能完全轉(zhuǎn)變?yōu)楣Γ?BR> 克勞修斯表述：熱量不能自動(dòng)地從低溫物體傳到高溫物體。并不意味著熱量不能從低溫物體傳到高溫物體。（“自動(dòng)”即熱量從低溫物體傳到高溫物體不能自發(fā)進(jìn)行，不產(chǎn)生其它影響。）
可逆過(guò)程：（外界也恢復(fù)原狀）一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的宏觀實(shí)際過(guò)程都是不可逆的，其自發(fā)進(jìn)行具有單向性。
熵增加原理：孤立系統(tǒng)中自然發(fā)生的熱力學(xué)過(guò)程總是向著熵增加的方向進(jìn)行。
卡諾循環(huán)中，凈功與p-v圖上的曲線包裹的面積有關(guān)，而效率只跟溫度t有關(guān)。
3、動(dòng)：速率分布函數(shù)：f（v）*dv=dn/n“在麥克斯韋速率分布曲線下的任意一塊面積等于相應(yīng)速率區(qū)間內(nèi)分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比?！狈骄俾蕍^2=3rt/m分子的平均速率=v*f（v）*dv的零~正無(wú)窮積分。
分子平均自由程、平均碰撞頻率與p、v、t的關(guān)系。
p=nkt（n=n/v表示單位體積分子數(shù)）
4、光：光程差nx
在相同的時(shí)間內(nèi)，一束波長(zhǎng)為l的單色光在空氣中和在玻璃中傳播的路程不相等，走過(guò)的光程相等。
最小分辨角：1.22*λ/d
邁克爾遜干涉儀：d=k×λ/2“每移動(dòng)λ/2，望遠(yuǎn)鏡的視場(chǎng)中就有一條明紋通過(guò)，若有n條明紋通過(guò)，則m2平移的距離即為d”
當(dāng)自然光以布儒斯特角入射到兩種不同介質(zhì)的表面時(shí)，其反射光是光振動(dòng)垂直于入射面的線偏振光。
布儒斯特定律tanα=n2/n1
e光在晶體中各個(gè)方向的折射率不相等，即它在晶體中的傳播速度隨方向不同而改變。而o光在晶體中各方向的折射率和傳播速度都相同。
光軸：晶體中存在一些特殊方向，光沿這些方向入射時(shí)不發(fā)生雙折射，即這些方向o光和e光的折射率相等，傳播速度相同。